Движение гироскопа является следствием фундаментального уравнения механики (ниже все векторные величины обозначены жирным шрифтом, а скалярные величины - обычным шрифтом):

dL/dt = M

где L - вектор момента количества движения (или, иначе говоря, вектор момента импульса), t - время, М - вектор момента сил. В приближённой теории гироскопа пренебрегают моментом импульса, связанным с медленной прецессией гироскопа и считают, что момент импульса полностью определяется вращением маховика:

L = Iw

где I - момент инерции маховика гироскопа, w -  вектор угловой частоты вращения маховика гироскопа. С другой стороны, момент сил М, действующих на гироскоп, равен

М = [a, F]

т.е. представляет собой векторное произведение радиус-вектора a, проведённого из центра гироскопа к точке приложения силы F=mg, где m - масса грузика, g - вектор ускорения свободного падения.

Момент количества движения L изменяется только вследствие прецессии гироскопа с угловой скоростью  W. Поэтому

dL/dt = [W, L]

Окончательно получаем:

[W, Iw] =   - [mg, a]

Так как вектор w сонаправлен вектору  a , мы можем записать

W = - (am / Iw) g

Таким образом, мы можем видеть из этой формулы, что маховик гироскопа будет совершать медленное вращение (прецессию) в горизонтальной плоскости, причём угловая скорость прецессии тем больше, чем больше масса подвешенного грузика. Приведенные выше рассуждения справедливы при условии W<<w , т.е. для быстро вращающегося гироскопа.  Для гироскопов, применяющихся в технике, величина угловой скорости прецессии бывает в миллионы раз меньше угловой скорости вращения маховика.

Скачать видео